已知动点的运动方程为x＝2t，y＝t 2 -t，则其轨迹方程为（）。 https://assets.asklib.com/psource/2016071917084240631.jpg
已知动点的运动方程为x=t，y=2t 2 。则其轨迹方程为：（） https://assets.asklib.com/psource/2016071915465862052.jpg
插补原理是已知运动轨迹的起点坐标、终点坐标和曲线方程，由数据系统实时地计算出（）的坐标。
根轨迹法就是利用已知的开环极、零点的位置，根据闭环特征方程所确定的几何条件，通过图解法求出Kg由0→∞时的所有闭环极点。
已知动点的运动方程为 https://assets.asklib.com/psource/2015110210531383549.png ＝2t， https://assets.asklib.com/psource/2015110210535549008.png ＝t2-t，则其轨迹方程为（）。
点在平面内的运动方程为， https://assets.asklib.com/psource/2015103014190990648.jpg 则其轨迹为（）。
（2007）点在铅垂平面x0y内的运行方程 https://assets.asklib.com/psource/2015110409093263557.png 式中，t为时间，v0、g为常数。点的运动轨迹应为：（）
海水运动方程就是牛顿第二运动定律在海洋中具体应用。
若点的运动方程为 https://assets.asklib.com/images/image2/2017032910580390312.jpg ，则它的运动轨迹是（）。
根轨迹是指系统特征方程的根随系统参量变化在s平面上运动而形成的轨迹。
点在铅垂平面oxy内的运动方程式 https://assets.asklib.com/psource/2016071916460292611.jpg 中，t为时间，V 0 ，g为常数。点的运动轨迹应为（）。
插补原理是已知运动轨迹的起点坐标，终点坐标和曲线方程，由数据系统实时地计算出各个中间点的（）。
已知点的运动方程为x=2t3+4，y=3t3－3，则其轨迹方程为（）
流体流动的伯努利方程就是流体运动的（）。
点在平面Oxy内的运动方程 https://assets.asklib.com/psource/201607191652506073.jpg 式中，t为时间。点的运动轨迹应为：（）
物体的运动学方程为 ，则物体的轨迹方程为（）。2184836831a6f73b1eb9f414bf5dc368.png
已知一质点的运动学方程为 ，其实，r、t分别以m和s为单位，试求：（1）从t=1s到t=2s质点的位移；（2）t=2s时质点的速度和加速度；（3）质点的轨迹方程；（4）在Oxy平面内画出质点的运动轨迹，并在轨迹图上标出t=2s时，质点的失位r、速度 和加速度 。
流体运动的欧拉变量表示为：u=kx, v=ky,w=0 （k为非零常数)，求：（）局地加速度。（）求流线方程并作图。（）t=0时，通过（1，1，1）点的流点的轨迹方程
求1个点的运动轨迹在某一处的曲率半径，可以采用高等数学曲率公式来计算。 但对于未给定运动方程的机构的复杂运动，需要建立复杂的运动方程，故对于该类问题，本课程往往采用合成定理和加速度合成定理等合成运动的方法求出相应点的出速度和法向加速度的方法。 故本书求解曲率的题目，一般建议不采用曲率公式。
已知动点的运动方程为x=t，y=2t2。则其轨迹方程为（)。A．X=t2一tB．Y=2tC．Y－2x2=0D．Y+2x2=0
若点的运动方程为,则它的运动轨迹是（)。A.半圆弧A.圆周B.四分之一圆弧C.椭圆
一质点的运动学方程为x=t2，y=（t－1)2，x和y均以m为单位，t以s为单位。求:（1)质点的轨迹方程;（2)在t=2s时质点的速度和加速度。
点在铅垂 面Oxy内的运动方程式中，t为时间，Vo、 g为常数。点的运动轨迹应为（）
已知质点的运动学方程,式中r的单位为m，t的单位为s。（1)求质点的轨迹方程，并画出轨迹图。（2)求t1=
